Potter & Wiggert:
1.1, 1.2, 1.3, 1.4, 1.5 (unntatt 1.5.5), 1.6, 1.7.
Forskjell mellom trykk og trykkraft. Oppgave 1.21.
Forskjell mellom spenning og kraft.
Definisjon av normal og tangentialspenninger (kraft pr arealenhet).
Antakelsen Newtonsk væske tilsvarer på en måte
Hookes lov for faste stoffer. Dvs en materiallov for sammenheng mellom
spenning og resulterende deformasjon. Oppgave 1.27.
Overflatespenning - en kraft pr lengdeenhet. Oppgave 1.49.
Termodynamikkens 1. lov. Tilstandsligningen for en ideal gass. Oppgave
1.69.
Potter & Wiggert:
2.1, 2.2, 2.3, 2.4.
Trykket en skalarstørrelse, trykkraften en vektor.
Hydrostatisk trykk. Manometre, Kraft og moment på dykkede
legemer/vegger.
Figur 2.8. Utledningen 2.4.20. - 2.4.28 pluss bruken av Appendix C-1.
Oppgave 2.18
Det er en trykkfeil i siste setning på side 51. 'uendelig'- tegnet
skal erstattes med yp.
Se spesielt på Example 2.5 og Example 2.6 og oppgave 2.38.
Behersk teknikken 'free-body diagram' beskrevet i avsnitt 2.4.5. Se
spesielt Example 2.7, Example 2.8 og oppgave 2.57.a.
Hydrodynamisk stabilitet. Krav GM > 0 , der GM er gitt ved 2.4.47.
Example 2.10 og Øving 2 oppgave 3.
Potter & Wiggert:
3.1, 3.2
Ha rede på følgende definisjoner og begrep.
Eulersk og Lagransk beskrivelse, Hastighet i væsken er et vektorfelt.
Trykk og tetthet er skalarfelt. Stasjonær (steady) strøm.
Forskjellen mellom strømlinjer (streamlines), partikkelbaner
(pathlines), og 'sporlinjer' (streaklines).
Tolkningen av materialderiverte (substantial derivative) D /Dt.
Forskjell mellom lokal og konvektiv (advektiv) akselerasjon.
Potter & Wiggert:
5.1, 5.2, 5.3 (unntatt 5.3.4), Table 5.1- kartesiske og sylinder-koordinater.
Massens bevarelse fører til kontinuitetsligningen.
Utledning av ligning 5.25. og 5.2.9.
Example 5.3 og Øving 5 oppgave 5.13.
Newtons 2. lov på et væske-element der normal- og tangential
spenninger varierer over elementvolumet. Variasjonen modelleres ved Taylorutvikling
til 1. orden.
Forstå utledningen av 5.3.2 og 5.3.3. Forutsetningene for Eulers
bevegelsesligninger (5.3.6) og for Navier-Stokes bevegelsesligninger (5.3.14).
Example 5.7 og Øving 5 oppgave Ø5.
Potter & Wiggert:
8.1, 8.2, 8.3.1, side 359.
'Creeping', separasjon, drag, løft (tverrkraft) er begrep
du skal kjenne til. Du skal ha ferdighet i å bruke formlene 8.1.1.
for sylindre, kuler og andre "enkle" konstruksjonsformer inkludert bruk
av Figur 8.8, Tabell 8.1 og Tabell 8.2. Vi vektlegger ikke flyvingebetraktninger.
Øving 7 oppgave 8.15 og 8.19.
Kompendium Lineær Bølgeteori:
Pensum er hele kompendiet unntatt utledning av kinetisk og potensiell
energi og utledning av energifluks i bølger (dvs utledningene
på sidene 45-51).Bruk og forståelse av ligning 7.10 og 7.14
er imidlertid viktig.
Unntatt er også detaljene på sidene 60-62, men forståelse
av bruken av formel 8.19 er viktig. Likeså forståelse for og
bruken av Morison formel ved bølgepåkjenning og annen oscillerende
strøm. Forstå fig. 8.8. Du må kunne å bruke tabell
C-1 og C-2.
Viktige "knagger":
Se også utledningen i Potter& Wiggert ligning 8.5.1 til 8.5.5.
I kompendiet: Innse forenklingen i den matematiske utfrordringen ved
introduksjonen av hastighetspotensialet og definisjonen gjennom ligning
2.4.
Bernoullis ligning ved tidsvarierende potensialstrøm: ligning
2.17.
Viktigheten av grensebetingelser. Fysisk forståelse for grensebetingelsen
ved overflate bølger.
Forstå ligning 3.1, 3.3, og 3.4.
Prinsippene ved linearisering og resulterende lignigner 3.6, 3.7, og
3.8.
Detaljene på side 19-21 er ikke så viktig for eksamen,
men innsikt i teknikken er pensum.
Resonnementet fra ligning 4.12 til 4.16 bør beherskes.
Alternativ skrivemåte jfr. 5.1a side 24 og 5.1c side 25.
Innsikt i og ferdigheter i bruk av formler for partikkelhastigheter,
partkkelakselerasjoner, dynamisk trykk.
Fysisk forståelse av dispersjonsrelasjonen og forskjellen mellom
gruppehastighet og fasehastighet (forplantingshastighet).
Studer spesielt eksemplene på side 33-37 og Øving 6 Oppgave
3
Bølgekrefter. Potensialstrømning rundt sylinder og D'Alambert's
paradox beskrevet på side 57. Strømmen separere, som medfører
drag.
Tidsvarierende strømning kan modelleres som potensialstrømning
såfremt partikkelbevegelsen er liten. Keulegan - Carpenter tallet
avgjør.
Formel 8.19 (potensialstrømning) og formel 8.21 (morisons formel)
må beherskes for tilfellet bølger eller ren oscillerende strøm.
Viktig i denne sammenhengen er Fig. 8.8. Øving 7 oppgave Ø:7-II.
Ø. Arntsen
1999-11-17